Квантовый туннельный эффект
1.7. Понятие о туннельном эффекте.
Туннельным эффектом называют прохождение частиц сквозь потенциальный барьер за счет волновых свойств частиц.
Пусть частица, движущаяся слева направо, встречает на своем пути потенциальный барьер высотой U 0 и шириной l . По классическим представлениям частица беспрепятственно проходит над барьером, если ее энергия E больше высоты барьера (E > U 0 ). Если же энергия частицы меньше высоты барьера (E < U 0 ), то частица отражается от барьера и начинает двигаться в обратную сторону, сквозь барьер частица проникнуть не может.
Вквантовой механике учитываются волновые свойства частиц. Для волны левая стенка барьера – это граница двух сред, на которой волна делится на две волны – отраженную и преломленную.Поэтому даже при E > U 0 возможно (хотя и с небольшой вероятностью) отражение частицы от барьера, а при E < U 0 имеется отличная от нуля вероятность того, что частица окажется по другую сторону потенциального барьера. В этом случае частица как бы «прошла сквозь туннель».
Решим задачу о прохождении частицы сквозь потенциальный барьер для наиболее простого случая одномерного прямоугольного барьера, изображенного на рис.1.6. Форма барьера задается функцией
. (1.7.1)
Запишем уравнение Шредингера для каждой из областей: 1(x <0 ), 2(0< x < l ) и 3(x > l ):
; (1.7.2)
; (1.7.3)
. (1.7.4)
Обозначим
(1.7.5)
. (1.7.6)
Общие решения уравнений (1), (2), (3) для каждой из областей имеют вид:
Решение
вида
соответствует волне,
распространяющейся в направлении оси
x
,
а
волне, распространяющейся в противоположном
направлении. В области 1 слагаемое
описывает волну, падающую на барьер, а
слагаемое
волну, отраженную от барьера. В области
3 (справа от барьера) имеется только
волна, распространяющаяся в направлении
x,
поэтому
.
Волновая функция должна удовлетворять условию непрерывности, поэтому решения (6),(7),(8) на границах потенциального барьера необходимо «сшить». Для этого приравниваем волновые функции и их производные при x =0 и x = l :
;
;
;
. (1.7.10)
Используя (1.7.7) - (1.7.10), получимчетыре уравнения для определенияпяти коэффициентовА 1 , А 2 , А 3 , В 1 и В 2 :
А 1 +В 1 =А 2 +В 2 ;
А 2 е xp ( l ) + В 2 е xp (- l )= А 3 е xp (ikl ) ;
ik (А 1 – В 1 ) = (А 2 –В 2 ) ; (1.7.11)
(А 2 е xp ( l )–В 2 е xp (- l ) = ik А 3 е xp (ikl ) .
Чтобы получить пятое соотношение, введем понятия коэффициентов отражения и прозрачности барьера.
Коэффициентом отражения назовем отношение
, (1.7.12)
которое определяет вероятность отражения частицы от барьера.
Коэффициент прозрачности
(1.7.13)
дает вероятность того, что частица пройдет через барьер. Так как частица либо отразится, либо пройдет через барьер, то сумма этих вероятностей равна единице. Тогда
R + D =1; (1.7.14)
. (1.7.15)
Это и есть пятое соотношение, замыкающее систему (1.7.11), из которой находятся всепять коэффициентов.
Наибольший интерес представляет коэффициент прозрачности D . После преобразований получим
, (7.1.16)
где D 0 – величина, близкая к единице.
Из (1.7.16) видно, что прозрачность барьера сильно зависит от его ширины l , от того, на сколько высота барьераU 0 превышает энергию частицыE , а также от массы частицыm .
Склассической точки зрения прохождение
частицы сквозь потенциальный барьер
приE
<
U
0
противоречит закону сохранения энергии.
Дело в том, что если классическая частица
находилась бы в какой-то точке в области
барьера (область 2 на рис. 1.7), то ее полная
энергия оказалась бы меньше потенциальной
энергии (а кинетическая – отрицательной!?).
С квантовой точки зрения такого
противоречия нет. Если частица движется
к барьеру, то до столкновения с ним она
имеет вполне определенную энергию.
Пусть взаимодействие с барьером длится
время
t
,
тогда, согласно соотношению
неопределенностей, энергия частицы уже
не будет определенной; неопределенность
энергии
.
Когда эта неопределенность оказывается
порядка высоты барьера, он перестает
быть для частица непреодолимым
препятствием, и частица пройдет сквозь
него.
Прозрачность барьера резко убывает с его шириной (см. табл. 1.1.). Поэтому частицы могут проходить за счет туннельного механизма лишь очень узкие потенциальные барьеры.
Таблица 1.1
Значения коэффициента прозрачности для электрона при ( U 0 – E ) = 5 эВ = const
l , нм | |||||
Мы рассмотрели барьер прямоугольной формы. В случае потенциального барьера произвольной формы, например такой, как показано на рис.1.7, коэффициент прозрачности имеет вид
. (1.7.17)
Туннельный эффект проявляется в ряде физических явлений и имеет важные практические приложения. Приведем некоторые примеры.
1. Автоэлектронная (холодная) эмиссия электронов .
В1922 г. было открыто явление холодной электронной эмиссии из металлов под действием сильного внешнего электрического поля. График зависимости потенциальной энергииU электрона от координатыx изображен на рис. Приx < 0 – область металла, в котором электроны могут двигаться почти свободно. Здесь потенциальную энергию можно считать постоянной. На границе металла возникает потенциальная стенка, не позволяющая электрону покинуть металл, он может это сделать, лишь приобретя добавочную энергию, равную работе выходаA . За пределами металла (приx > 0) энергия свободных электронов не меняется, поэтому приx> 0 графикU (x ) идет горизонтально. Создадим теперь вблизи металла сильное электрическое поле. Для этого возьмем металлический образец в форме острой иглы и подсоединим его к отрицательному полюсу источни Рис. 1.9 Принцип действия туннельного микроскопа
ка напряжения, (он будет катодом); поблизости расположим другой электрод (анод), к которому присоединим положительный полюс источника. При достаточно большой разности потенциалов между анодом и катодом можно создать вблизи катода электрическое поле с напряженностью порядка 10 8 В/м. Потенциальный барьер на границе металл – вакуум становится узким, электроны просачиваются сквозь него и выходят из металла.
Автоэлектронная эмиссия использовалась для создания электронных ламп с холодными катодами (сейчас они практически вышли из употребления), в настоящее время она нашла применение в туннельных микроскопах, изобретенных в 1985 г. Дж. Биннингом, Г. Рорером и Э. Руска.
В туннельном микроскопе вдоль исследуемой поверхности перемещается зонд - тонкая игла. Игла сканирует исследуемую поверхность, находясь так близко от нее, что электроны из электронных оболочек (электронных облаков) поверхностных атомов за счет волновых свойств могут попасть на иглу. Для этого на иглу подаем “плюс” от источника, а на исследуемый образец - “минус”. Туннельный ток пропорционален коэффициенту прозрачности потенциального барьера между иглой и поверхностью, который согласно формуле (1.7.16) зависит от ширины барьера l . При сканировании иглой поверхности образца туннельный ток изменяется в зависимости от расстоянияl , повторяя профиль поверхности. Прецизионные перемещения иглы на малые расстояния осуществляют с помощью пьезоэффекта, для этого закрепляют иглу на кварцевой пластине, которая расширяется или сжимается, когда к ней прикладывается электрическое напряжение. Современные технологии позволяют изготовить иглу столь тонкую, что на ее конце располагается один единственный атом.
Изображение формируется на экране дисплея ЭВМ. Разрешение туннельного микроскопа так высоко, что позволяет “увидеть” расположение отдельных атомов. На рис.1.10 приведено в качестве примера изображение атомной поверхности кремния.
2. Альфа-радиоактивность ( – распад ). В этом явлении происходит спонтанное превращение радиоактивных ядер, в результате которого одно ядро (его называют материнским) испускает– частицу и превращается в новое (дочернее) ядро с зарядом, меньшим на 2 единицы. Напомним, что– частица (ядро атома гелия) состоит из двух протонов и двух нейтронов.
Если считать, что- частица существует как единое образование внутри ядра, то график зависимости ее потенциальной энергии от координаты в поле радиоактивного ядра имеет вид, показанный на рис.1.11. Он определяется энергией сильного (ядерного) взаимодействия, обусловленного притяжением нуклонов друг к другу, и энергией кулоновского взаимодействия (электростатического отталкивания протонов).
В результате - частица в ядре, имеющая энергиюЕ , находится за потенциальным барьером. Вследствие ее волновых свойств есть некоторая вероятность того, что- частица окажется за пределами ядра.
3. Туннельный эффект в p - n - переходе используется в двух классах полупроводниковых приборов:туннельных иобращенных диодах . Особенностью туннельных диодов является наличие падающего участка на прямой ветви вольт-амперной характеристики - участка с отрицательным дифференциальным сопротивлением. В обращенных диодах наиболее интересным является то,что при обратном включении сопротивление оказывается меньше, чем при обратном включении. Подробнее о туннельных и обращенных диодах см. раздел 5.6.
Туннельный эффект - удивительное явление, совершенно невозможное с позиций классической физики. Но в загадочном и таинственном квантовом мире действуют несколько иные законы взаимодействия материи и энергии. Туннельный эффект представляет собой процесс преодоления некоего потенциального барьера при том условии, что ее энергия меньше высоты преграды. Это явление имеет исключительно квантовую природу и полностью противоречит всем законам и догмам классической механики. Тем удивительнее мир, в котором мы живем.
Понять, что же такое квантовый туннельный эффект, лучше всего можно на примере мяча для гольфа, запущенного с некоторой силой в лунку. В любую единицу времени полная энергия мяча находится в противодействии с потенциальной силой гравитации. Если предположить, что его уступает силе гравитации, то указанный предмет не сможет самостоятельно покинуть лунку. Но это в соответствии с законами классической физики. Чтобы преодолеть край ямки и продолжить свой путь, ему обязательно понадобится дополнительный кинетический импульс. Так вещал великий Ньютон.
В квантовом мире дело обстоит несколько иначе. А теперь допустим, что в лунке оказалась квантовая частица. В таком случае речь уже будет идти не о реальном физическом углублении в земле, а о том, что физики условно называют «потенциальной ямой». У такой величины есть и аналог физического борта - энергетический барьер. Здесь ситуация меняется самым кардинальным образом. Чтобы состоялся так называемый квантовый переход и частица оказалась за пределами барьера, необходимо уже другое условие.
Если напряженность внешнего энергетического поля меньше частицы, тогда у нее есть реальный шанс независимо от его высоты. Даже если у нее недостаточно кинетической энергии в понимании ньютоновской физики. Это и есть тот самый туннельный эффект. Работает он следующим образом. свойственно описание любой частицы не с помощью каких-то физических величин, а посредством волновой функции, связанной с вероятностью расположения частицы в определенной точке пространства в каждую конкретную единицу времени.
При столкновении частицы с неким барьером с помощью уравнения Шредингера можно просчитать вероятность преодоления этой преграды. Так как барьер не только энергетически поглощает но и гасит ее по экспоненте. Иначе говоря, в квантовом мире не существует непреодолимых преград, а есть только дополнительные условия, при которых частица может оказаться за пределами этих барьеров. Различные препятствия, конечно, мешают движению частиц, но отнюдь не являются твердыми непроницаемыми границами. Условно выражаясь, это некое пограничье двух миров - физического и энергетического.
Туннельный эффект имеет свой аналог в ядерной физике - автоионизацию атома в мощном электрическом поле. Примерами проявления туннелирования изобилует и физика твердого тела. Сюда можно отнести автоэлектронную эмиссию, миграцию а также эффекты, которые возникают на контакте двух сверхпроводников, разделенных тонкой диэлектрической пленкой. Исключительную роль играет туннелирование в реализации многочисленных химических процессов в условиях низких и криогенных температур.
ТУННЕЛЬНЫЙ ЭФФЕКТ
(туннелирование)
- квантовый переход системы через область движения, запрещённую классич. механикой.
Типичный пример такого процесса- прохождение частицы через потенциальный
барьер
, когда её энергия
меньше высоты барьера. Импульс частицы р
в этом случае, определяемый
из соотношения
где U(x)
- потенц. энергия частицы (т
- масса), был бы в области
внутри барьера,
мнимой величиной. В квантовой механике
благодаря неопределённостей
соотношению
между импульсом и координатой подбарьерное движение оказывается
возможным. Волновая ф-ция частицы в этой области экспоненциально затухает, и
в квазиклассич. случае (см. Квазиклассическое приближение
)её амплитуда
в точке выхода из-под барьера мала.
Одна из постановок задач
о прохождении потенц. барьера соответствует случаю, когда на барьер падает стационарный
поток частиц и требуется найти величину прошедшего потока. Для таких задач вводится
коэф. прозрачности барьера (коэф. туннельного перехода) D
, равный отношению
интенсивностей прошедшего и падающего потоков. Из обратимости по времени следует,
что коэф. прозрачности для переходов в "прямом" и обратном направлениях
одинаковы. В одномерном случае коэф. прозрачности может быть записан в виде
интегрирование проводится
по классически недоступной области, х
1,2 - точки поворота,
определяемые из условия
В точках поворота в пределе классич. механики импульс частицы обращается в нуль.
Коэф. D
0 требует для своего определения точного решения
кван-тово-механич. задачи.
При выполнении условия
квазиклассичности
на всём протяжении барьера,
за исключением непосредств. окрестностей точек поворота x
1,2
коэф. D
0 слабо отличается от единицы. Существ. отличие
D
0 от единицы может быть, напр., в тех случаях, когда
кривая потенц. энергии с одной из сторон барьера идёт настолько круто, что квазиклассич.
приближение там неприменимо, или когда энергия близка к высоте барьера (т. е.
выражение, стоящее в экспоненте, мало). Для прямоугольного барьера высотой U
о
и шириной а
коэф. прозрачности определяется ф-лой
где
Основание барьера соответствует
нулевой энергии. В
квазиклассич. случае D
мал по сравнению с единицей.
Др. постановка задачи о
прохождении частицы через барьер состоит в следующем. Пусть частица в нач. момент
времени находится в состоянии, близком к т. н. стационарному состоянию, к-рое
получилось бы при непроницаемом барьере (напр., при барьере, приподнятом вдали
от потенциальной ямы
на высоту, большую энергии вылетающей частицы).
Такое состояние наз. квазистационарным. Аналогично стационарным состояниям зависимость
волновой ф-ции частицы от времени даётся в этом случае множителем
В качестве энергии здесь фигурирует комплексная величина Е
, мнимая часть
к-рой определяет вероятность распада квазистационарного состояния в единицу
времени за счёт Т. э.:
В квазиклассич. приближении
вероятность, даваемая ф-лой (3), содержит экспоненц. множитель того же типа,
что и в-ф-ле (1). В случае сферически симметричного потенц. барьера вероятность
распада квазистационарного состояния с орбит. l
определяется
ф-лой
Здесь r
1,2 -радиальные
точки поворота, подынтегральное выражение в к-рых равно нулю. Множитель w 0
зависит от характера движения в классически разрешённой части потенциала,
напр. он пропорц. классич. частоте частицы между стенками барьера.
Т. э. позволяет понять
механизм a-распада тяжёлых ядер. Между-частицей
и дочерним ядром действует элек-тростатич. отталкивание, определяемое ф-лой
На малых
расстояниях порядка размера а
ядра таковы, что эфф. потенциал
можно считать отрицательным:
В результате вероятность а
-распада даётся соотношением
Здесь
-энергия вылетающей a-частицы.
Т. э. обусловливает возможность
протекания термоядерных реакций на Солнце и звёздах при темп-ре в десятки и
сотни млн. градусов (см. Эволюция звёзд
),а также в земных условиях в
виде термоядерных взрывов или УТС.
В симметричном потенциале,
состоящем из двух одинаковых ям, разделённых слабопроницаемым барьером, Т. э.
приводит к состояний в ямах, что приводит к слабому двойному расщеплению
дискретных уровней энергии (т. н. инверсионное расщепление; см. Молекулярные
спектры)
. Для бесконечного периодичного в пространстве набора ям каждый
уровень превращается в зону энергий. Таков механизм образования узких электронных
энергетич. зон в кристаллах с сильной связью электронов с узлами решётки.
Если к полупроводниковому
кристаллу приложено элек-трич. поле, то зоны разрешённых энергий электронов
становятся наклонными в пространстве. Тем самым уровень пост. энергии электрона
пересекает все зоны. В этих условиях становится возможным переход электрона
из одной энергетич. зоны в другую за счёт Т. э. Классически недоступной областью
при этом является зона запрещённых энергий. Это явление наз. пробоем Зинера.
Квазиклассич. приближение отвечает здесь малой величине напряжённости электрич.
поля. В этом пределе вероятность пробоя Зинера определяется в осн. экспонентой,
в показателе к-рой стоит большая отрицат. величина, пропорциональная отношению
ширины запрещённой энергетич. зоны к энергии, набираемой электроном в приложенном
поле на расстоянии, равном размеру элементарной ячейки.
Похожий эффект проявляется
в туннельных диодах
, в к-рых зоны наклонены благодаря полупроводникам
р
- и n
-типа по обе стороны от границы их соприкосновения. Туннелирование
осуществляется благодаря тому, что в зоне, куда переходит носитель , имеется
конечная плотность незанятых состояний.
Благодаря Т. э. возможен
электрич. ток между двумя металлами, разделёнными тонкой диэлектрич. перегородкой.
Эти металлы могут находиться как в нормальном, так и в сверхпроводящем состоянии.
В последнем случае может иметь место Джозефсона эффект
.
Т. э. обязаны такие явления,
происходящие в сильных электрич. полях, как автоионизация атомов (см. Ионизация
полем
)и автоэлектронная эмиссия
из металлов. В обоих случаях электрич.
поле образует барьер конечной прозрачности. Чем сильнее электрич. поле, тем
прозрачнее барьер и тем сильнее электронный ток из металла. На этом принципе
основан сканирующий туннельный микроскоп
- прибор,
измеряющий туннельный ток из разных точек исследуемой поверхности и дающий информацию
о характере её неоднородности.
Т. э. возможен не только
в квантовых системах, состоящих из одной частицы. Так, напр., низкотемпературное
движение в кристаллах может быть связано с туннелированием конечной
части дислокации, состоящей из многих частиц. В такого рода задачах линейную
дислокацию можно представить как упругую струну, лежащую первоначально вдоль
оси у
в одном из локальных минимумов потенциала V(x, у)
. Этот
потенциал не зависит от у
, а его рельеф вдоль оси х
представляет
собой последовательность локальных минимумов, каждый из к-рых находится ниже
другого на величину, зависящую от приложенного к кристаллу механич. .
Движение дислокации под действием этого напряжения сводится к туннелированию
в соседний минимум определ. отрезка дислокации с последующим подтягиванием туда
оставшейся её части. Такого же рода туннельный механизм может отвечать за движение
волн зарядовой плотности
в Пайерлса (см. Пайерлса переход
).
Для расчётов эффектов туннелирования
таких многоразмерных квантовых систем удобно использовать квазиклассич. представление
волновой ф-ции в виде
где S
-классич. действие системы. Для Т. э. существенна мнимая часть S
, определяющая затухание волновой ф-ции в классически недоступной области.
Для её вычисления используется метод комплексных траекторий.
Квантовая частица, преодолевающая
потенц. барьер, может быть связана с термостатом. В классич. механике это соответствует
движению с трением. Тем самым, для описания туннелирования необходимо привлечение
теории, получившей назв. диссипативной . Такого рода соображения
необходимо использовать для объяснения конечного времени жизни токовых состояний
контактов Джозефсона. В этом случае происходит туннелирование эфф. квантовой
частицы через барьер, а роль термостата играют нормальные электроны.
Лит.: Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Квантовая механика, 4 изд., М., 1989; Займан Дж., Принципы теории твердого тела, пер. с англ., 2 изд., М., 1974; Базь А. И., Зельдович Я. Б., Переломов А. М., Рассеяние, реакции и распады в нерелятивистской квантовой механике, 2 изд., М., 1971; Туннельные явления в твердых телах, пер. с англ., М., 1973; Лихарев К. К., Введение в динамику джозефсоновских переходов, М., 1985. Б. И. Ивлев .
Туннельный эффект
Tunneling effect
Туннельный эффект (туннелирование) – прохождение частицы (или системы) сквозь область пространства, пребывание в которой запрещено классической механикой. Наиболее известный пример такого процесса – прохождение частицы сквозь потенциальный барьер, когда её энергия Е меньше высоты барьера U 0 . В классической физике частица не может оказаться в области такого барьера и тем более пройти сквозь неё, так как это нарушает закон сохранения энергии. Однако в квантовой физике ситуация принципиально другая. Квантовая частица не движется по какой-либо определенной траектории. Поэтому можно лишь говорить о вероятности нахождения частицы в определенной области пространства ΔрΔх > ћ. При этом ни потенциальная, ни кинетическая энергии не имеют определенных значений в соответствии с принципом неопределенности. Допускается отклонение от классической энергии Е на величину ΔЕ в течение интервалов времени t, даваемых соотношением неопределённостей ΔЕΔt > ћ (ћ = h/2π, где h – постоянная Планка).
Возможность прохождения частицы сквозь потенциальный барьер обусловлена требованием непрерывной волновой функции на стенках потенциального барьера. Вероятность обнаружения частицы справа и слева связаны между собой соотношением, зависящим от разности E - U(x) в области потенциального барьера и от ширины барьера x 1 - x 2 при данной энергии.
С увеличением высоты и ширины барьера вероятность
туннельного эффекта экспоненциально спадает. Вероятность туннельного эффекта
также быстро убывает с увеличением массы частицы.
Проникновение сквозь барьер носит вероятностный характер. Частица
с Е < U 0 , натолкнувшись на барьер, может либо пройти сквозь него,
либо отразиться. Суммарная вероятность этих двух возможностей равна 1. Если
на барьер падает поток частиц с Е < U 0 , то часть этого
потока будет просачиваться сквозь барьер, а часть – отражаться. Туннельное
прохождение частицы через потенциальный барьер лежит в основе многих явлений
ядерной и атомной физики: альфа-распад, холодная эмиссия электронов из металлов,
явления в контактном слое двух полупроводников и т.д.
Из главы 1 вы, должно быть, помните, что квантовое туннелирование - это процесс, в ходе которого частицы преодолевают непреодолимые барьеры с той же легкостью, с какой звук проходит сквозь стены. Квантовое туннелирование было открыто в 1926 году немецким физиком Фридрихом Хундом и вскоре после этого было успешно использовано Георгием Гамовым, Рональдом Гернеем и Эдвардом Кондоном для объяснения понятия радиоактивного распада, причем все трое применили при этом новую в то время математику квантовой механики. Квантовое туннелирование стало одним из главных понятий ядерной физики, а впоследствии нашло широкое применение в материаловедении и химии. Как мы уже говорили, этот эффект имеет огромное значение для земной жизни, поскольку именно благодаря ему пары положительно заряженных ядер водорода, находящиеся внутри Солнца, сливаются воедино, начиная тем самым процесс превращения водорода в гелий, при котором выделяется огромное количество солнечной энергии. И все же до недавнего времени никто не предполагал, что квантовое туннелирование как-то связано с процессами, протекающими в живой материи.
Квантовое туннелирование можно понимать как способ, с помощью которого частицы, находящиеся сначала по одну сторону барьера, попадают на другую его сторону, причем здравый смысл подсказывает, что этот способ невозможен. Под «барьером» мы подразумеваем физически непреодолимый (без необходимого количества энергии) участок пространства - что-то похожее на силовые поля из научной фантастики. Такой барьер может представлять собой узкий участок изоляционного материала, разделяющего проводники, или пустое пространство, например расстояние между двумя ферментами в дыхательной цепи. Он также может быть чем-то вроде энергетического «холма», который мы описывали выше, и ограничивать скорость протекания химических реакций (см. рис. 3.1). Представьте себе мячик, который толкнули вверх по склону невысокого холма. Для того чтобы мячик докатился до вершины, а затем скатился вниз по другому склону, необходимо толкнуть его достаточно сильно. Поднимаясь по склону, мяч будет замедлять движение и без необходимого количества энергии (полученной при достаточно сильном толчке) просто остановится и скатится туда, откуда его толкнули. Согласно классической механике Ньютона, единственный способ заставить мяч преодолеть барьер в виде вершины холма заключается в том, чтобы придать ему достаточное количество энергии для преодоления этой «энергетической» вершины. Но если бы на месте мяча оказался, скажем, электрон, а холм представлял бы собой барьер энергии отталкивания, существовала бы вероятность того, что электрон преодолел бы этот барьер в виде волны, прокладывая себе альтернативный и более эффективный путь. Это и есть квантовое туннелирование (рис. 3.5).
Рис. 3.5. Квантовое туннелирование сквозь энергетический ландшафт
Важной особенностью квантового мира является то, что чем легче частица, тем легче она преодолевает энергетический барьер. Следовательно, ничего удивительного нет в том, что, как только стало понятно, что этот процесс - обычное явление для внутриатомного мира, ученые быстро обнаружили, что наиболее распространено в квантовом мире именно туннелирование электронов, поскольку они представляют собой чрезвычайно легкие элементарные частицы. Эмиссия электронов из металлов под действием электрического поля была описана в конце 1920-х годов именно как туннельный эффект. Квантовое туннелирование объяснило и то, как именно происходит радиоактивный распад: ядра определенных атомов, например урана, вдруг выбрасывают частицу. Этот пример считается первым успешным применением квантовой механики для решения проблем ядерной физики. В современной химии также подробно описано квантовое туннелирование электронов, протонов (ядер водорода) и даже более тяжелых атомов.
Важной особенностью квантового туннелирования является его зависимость (как и многих других квантовых явлений) от волновой природы частиц вещества. Однако тело, состоящее из большого количества частиц, которым необходимо преодолеть барьер, должно поддерживать такие условия, в которых волновые аспекты всех его составляющих подходили бы друг другу (например, совпадали бы длины волн). Иными словами, тело должно представлять собой то, что мы назвали бы когерентной системой или попросту системой, работающей «в унисон». Декогеренция описывает процесс, в ходе которого множество квантовых волн стремительно выбиваются из общего ритма и нарушают общее когерентное поведение, лишая тело способности к квантовому туннелированию. Частица может участвовать в квантовом туннелировании, только если она сохраняет волновые свойства, необходимые для преодоления барьера. Вот почему крупным объектам, например футбольным мячам, не свойственно квантовое туннелирование: они состоят из триллионов атомов, поведение и волновые свойства которых невозможно скоординировать и превратить в когерентную систему.
По квантовым меркам живые клетки также являются крупными объектами, поэтому с первого взгляда возможность квантового туннелирования в теплой и влажной среде живых клеток, где атомы и молекулы движутся в основном беспорядочно, кажется невероятной. Однако, как мы уже выяснили, внутренне строение фермента отличается от неупорядоченной среды клетки: движение его частиц представляет собой скорее хорошо поставленный танец, нежели суетливую толкотню. Давайте разберемся, насколько важна эта хореография частиц для жизни.
<<< Назад
|
Вперед >>>
|